Теоретическая механика Основные требования к выполнению чертежей Нанесение размеров на чертежах деталей Требования к сборочным чертежам Построение третьего вида предмета по двум данным Выполнение разрезов на чертеже


Теоретическая механика лекции и задачи

Механические испытания материалов

За характеристику прочности хрупких материалов принимают наибольшее значение напряжения, соответствующее моменту разрыва. Это напряжение для хрупких материалов называют пределом прочности и обозначают σпч в отличие от временного сопротивления σв для пластичных материалов.

Учитывая, что для хрупких материалов пределы прочности при растяжении и сжатии различны, вводят, дополнительный индекс и обозначают σпч. р — предел прочности при растяжении, σпч. с —то же при сжатии.

На основе сведений, изложенных в этом параграфе, заключаем, что при статическом нагружении конструкции из пластичного материала в качестве предельного (опасного) напряжения следует принимать предел текучести (σпред = σт или σпред = σ0,2), a при тех же условиях для хрупкого материала — предел прочности (σпред = σпч. р или σпред = σпч. с).

Как было показано выше, на основе экспериментально найденных предельных напряжений назначают допускаемые напряжения

Для пластичных материалов допускаемое напряжение назначается как часть предела текучести

а для хрупких как часть предела прочности

Принимаемые при этом коэффициенты запаса [nт] и [nпч] должны учитывать характер исчерпания прочности. Для пластичных материалов достижение предела текучести менее опасно, чем достижение предела прочности для хрупких материалов. Поэтому, естественно, для пластичных материалов коэффициенты запаса принимаются ниже, чем для хрупких [пт] = 1,3-1,2; [nпч] = 2-5.

Формулу (2.52) называют формулой сложения скоростей точки в сложном движении. Согласно этой формуле, абсолютная скорость точки равна геометрической сумме ее относительной и переносной скоростей. Формулу  (2.53) называют формулой сложения ускорений. Согласно (2.53), абсолютное ускорение точки в сложном движении равно геометрической сумме трех ускорений: относительного, переносного и ускорения Кориолиса. Модуль ускорения Кориолиса согласно (2.54) равен:

 . (2.55)

Очевидно, что данное ускорение равно нулю:

- в случае поступательного переносного движения ( e = 0 ); 

- когда векторы  и  параллельны ( тогда );

- в отдельные моменты времени, когда относительная скорость меняет свое направление на противоположное и точка (в относительном движении) должна на мгновение остановиться .

Стационарные силовые поля, работа сил которых не зависит от траектории (пути) движения матер. точки и определяется только ее начальным и конечным положениями назыв. потенциальными (консервативными). , где I и II – любые пути, А1,2 – общее значение работы. В потенциальных силовых полях существует такая функция, однозначно зависящая от координат точек системы, через которую проекции силы на координатные оси в каждой точке поля выражаются так:

. Функция U=U(x1,y1,z1,x2,y2,z2,…xn,yn,zn) назыв. силовой функцией. Элементарная работа сил поля: dА=ådАi= dU. Если силовое поле является потенц-ным, элементарная работа сил в этом поле равна полному дифференциалу силовой функции. Работа сил на конечном перемещении , т.е. работа сил в потенц-ном поле равна разности значений силовой функции в конечном и начальном положениях и не зависит о формы траектории. На замкнутом перемещении работа равна 0. Потенциальная энергия П равна сумме работ сил потенциального поля на перемещении системы из данного положения в нулевое. В нулевом положении П0= 0. П=П(x1,y1,z1,x2,y2,z2,…xn,yn,zn)


Выполнение сечений на чертеже